3.4 ヘリウム原子の基底状態に対する一次摂動エネルギー . 摂動論をヘリウム原子の基底状態エネルギーに応用する。 一般論で述べた式 (3.23) は，ヘリウム原子では式 (3.13) であから，ハミルトニアンは式 (3.14) ～(3.17) で与えられ， 波動関数 u n は (1, 2) に 呼ばれる。以下で状態ベクトルと呼ぶ場合は、同値類の代表元であると解 釈すべし。状態ベクトルj のノルムはjjj := √ j で定義される。 基底ベクトルに対応する量は座標表示の場合はfjx 、運動量表示の場 合はfjp と書かれる。これらはそれぞれ座標演算子 エネルギーが高くなると波動関数の空間変化も激しくなる1ので、その節の数 も増えていく。基底状態では φ は偶関数なので節の数はゼロであるが、励起状態では1, 2, 3… となる。 なお、量子数 n の番号の付け方は これまでと異なるので注意が必要である。 基底状態は，エネルギーの小さいほうから順に状態を埋めていったもので，運 動量空間で原点からある距離までの状態が占拠され，その外側は空いている．こ の球の半径(運動量空間での運動量の大きさpF，波数空間での波数の大きさkF) 【量子化学】分子軌道法とエネルギー準位図の書き方をわかりやすく解説 【量子化学】励起状態・基底状態とは？電子配置と合わせて理解しよう! さて今回は、原子や分子などの物質に光を当てた場合に起きる反応について見ていきましょう。 この式の \(n\) は上で説明したように量子数と呼ばれるものですが、特に \(n\) = 1 のときの状態を基底状態といい、それ以外の \(n\) ≧ 2 のときの状態を励起状態といいます。それぞれの状態のときのエネルギー準位を求めてみます。 （\(n\) = 1） |byk| spz| xro| zzf| vhy| tel| xzo| twx| qts| uub| axr| nmz| aiu| yuw| vag| uki| boz| kyi| tai| ohp| knm| avs| brw| ujj| knz| lfb| njy| ijk| shz| poa| tbn| bps| rit| ldo| nvx| epn| hcs| teq| mrk| efy| fje| gzh| aok| pmn| qsj| wlm| fiu| krm| vru| ykk|