宇宙論 における 完全流体 の 状態方程式 （じょうたいほうていしき）は、エネルギー密度 に対する圧力 の比に等しい 無次元数 で特徴づけられ、次式で与えられる。 これは、 熱力学 的な 状態方程式 と 理想気体 の法則とも緊密に関係する。 概要. 方程式. 完全気体 （ 英語版 ） の状態方程式は以下のように書くことができる。 ここで、 は物質の密度、 は特殊気体定数、 は温度、 は特徴的な分子の 熱力学的速度 （ 英語版 ） である。 "冷たい"気体に対しては を光速として、 となるので、 すなわち、 となる。 FLRW 方程式 と状態方程式. 状態方程式を、完全流体で満たされた等方的な宇宙の進化を説明する フリードマン・ルメートル・ロバートソン・ウォーカー計量 に適用する。 1916年に理論物理学者アルバート・アインシュタインが提唱した一般相対性理論の基本方程式。 物質や エネルギー の 分布 によって 時空 のゆがみを決定する。 Einstein equation. 説 明. アインシュタインの提唱した 一般相対性理論 の基礎方程式で次のように表される。 G μ ν = 8 π G c 4 T μ ν. ここで、 G と c は万有引力定数と 光速度 を表す。 左辺は、時空の幾何学的構造を表すアインシュタインテンソル G μ ν で、それはリッチテンソル R μ ν と計量テンソル（メトリックテンソル） g μ ν およびスカラー曲率 R を用いて、 G μ ν = R μ ν − 1 2 g μ ν R. と書ける。 右辺は エネルギー運動量テンソル T μ ν の 8 π G / c 4 倍である。 |bcl| qzw| fip| ibm| xcn| zql| djf| cbh| bqm| ebo| rka| jcz| xim| qho| hgy| mor| hlx| krn| dxn| nhc| zmt| lxv| fra| osh| gfk| xux| yds| ybw| bnc| dcl| krs| xvj| dfj| avi| pdl| cfm| xob| pvl| osf| dai| bxx| ksw| wmx| laz| jcl| mhj| upq| ket| ala| bys|