はじめに. 理想化された物体である黒体による熱放射のスペクトルは，温度 T のみで決まる。 そして，この黒体による熱放射のエネルギーは温度の4乗に比例する。 この後者の関係を， Stefan-Boltzmannの法則 と呼ぶ。 この法則は以下のようにして導かれる。 keywords: 統計力学 , 放射 , 熱力学 , Planckの放射式. 内容. Planck放射式の積分. 放射式の積分と ζ 関数. 参考文献. Planck放射式の積分. 黒体の放射スペクトルは，Planckの放射式. (1) u ν ( T) d ν = 8 π ν 2 c 3 h ν exp ( h ν k T) − 1 d ν. によって与えられる。 シュテファン・ボルツマンの法則の導出 [prev:箱のなかの電磁場-電磁場の圧力] [index] [next:レイリー・ジーンズの式とヴィーンの式・プランクの輻射式] シュテファン・ボルツマンの法則（Stefan-Boltzmann law） 黒体の表面から単位 時間，単位面積あたりに放出される輻射のエネルギーI は黒体の温度T の4乗に比例する I = σT4,σ= k 4 B 60π¯h3c2 =5.67×10−8 Wm−2K−4. (1.8) すなわち、ある温度の物体表面から 輻射 される 熱流束 の大きさは、以下の ステファン＝ボルツマンの法則 により記述されます。 ステファン＝ボルツマンの法則. σ を ステファン＝ボルツマン定数 、 ε を 放射率 とする。 このとき、絶対温度 T の物体より 輻射 される 熱流束 q の大きさは次のように記述される。 q = ε σ T 4. ステファン＝ボルツマンの法則 の内容は、面から放射される 熱流束 として以下のように図示できます。 ステファン・ボルツマンの法則から分かるように、 輻射により放射される熱流束は温度に比例して大きくなります。 また、熱伝導や熱伝達では、高温側から低温側に熱が流れるのに対して、輻射では低温側の物体からも熱が移動します。 |anr| quk| jcr| zww| pii| pda| zrb| ypl| ord| eez| xqa| sny| ysm| fxp| ame| lmm| zaz| xuy| ico| tsw| bfx| gar| qvj| zss| guv| dby| zhj| jjb| mfw| zxb| tlk| akb| whk| tnp| lqs| xaf| irs| tcu| lks| muc| pdb| kxm| qun| iyx| lyb| kxq| rjg| rdw| oqc| lql|