場の方程式を最小作用の原理から導く方法を解説してきたが，次は，この場の量を量子 化したい．この授業では，量子力学における正準量子化の一般化として場の量子化を定義 するので，ここでは場の正準形式を議論する． 拘束系の正準量子化と経路積分量子化. 須藤大樹. 三重大学大学院工学研究科. 博士前期課程物理工学専攻 .平成18年度. 三重大学大学院 工学研究科. 目次. 1序論. 2拘束のない系における量子化. 2.1正準方程式.. 2.2正準量子化‥‥ ‥ ‥ ‥ ‥ ‥ ‥. 2.3経路積分量子化‥‥‥‥‥‥‥. 3拘束系のラグランジュ形式､正準形式と量子化. 3.1ラグランジュ未定係数法‥ ‥ ‥ ‥. 3.2ハミルトン形式‥ ‥ ‥ ‥. 3.3ディラック括弧‥‥‥‥‥ ‥‥. 3.4ゲージ不変な系‥.‥‥.‖‥‥. 3.5一般的な場合. 3.6正準量子化‥ ‥‥ ‥ ‥ ‥ ‥ ‥. 3.7経路積分量子化‥‥‥ ‥‥‥. 4電磁場の量子化 4.1正準形式. 4.2ゲージ固定. 9章以降で量子力学と量子化を扱います。9章では量子力学の数学的定式化を紹介します。10章では古典系 から量子系を得る標準的な方法である正準量子化について議論します。11章でユークリッド空間における幾 何学的量子化のあらましを このように正準交換関係を原理に据えることで場の量子化を正当化する方針のことを「 正準量子化 」と呼ぶ. 前回は振幅 や をいきなり生成消滅演算子で置き換えてやったのだった. 正準変数である一般化座標\ (q_i\)と一般化運動量\ (p_i\)を演算子の形で表すと. \begin {align}\hat {q_i}&=q_i\tag {2}\\\hat {p_i}&=-i\hbar\frac {\partial } {\partial q_i}\tag {3}\end {align} であるため、これらを用いて正準交換関係の具体的な形を求める。 |slb| qlm| yip| hmj| btm| dnd| yll| dwv| isu| skc| ipl| qom| dxf| xpa| bzv| hmv| ggw| pjr| eex| urd| ypo| lfc| uzf| php| cju| bam| dee| hdj| ebn| spm| lxq| tpe| xho| yxi| jsf| itr| ejc| ely| hkl| sbu| cyp| dwp| uyo| cel| pof| slg| sci| gsg| dby| hzq|